Введение

из "Скоростной анализ, статические поправки, суммирование "

В этой части главы рассматриваются способы оценки скоростей по сейсмическим данным. Для оценки скорости требуются данные, зарегистрированные при нулевых выносах. Имея оцененные скорости, мы можем внести поправку за нулевой вынос и сжать объем зарегистрированных данных (в координатах средняя точка - вынос -время) в суммированный разрез (рис. 1.34). [c.2]
В основе общепринятого скоростного анализа находится предположение о гиперболичности годографа. В Разделе 3.3 рассмотрены различные подходы к скоростному анализу. Уравнение времени пробега является линейным в плоскости (t, х ). Вертикальное время и скорость суммирования для данной ОП можно оценить по линии, которая наилучшим образом аппроксимирует точки времени пробега, построенные на плоскости (t, х ). Другой способ оценки скорости ОГТ - это применение различных поправок за нормальное приращение к выборке ОСТ с использованием диапазона постоянных скоростей с последующим отображением их в ряд. Скорость, которая наилучшим образом сглаживает каждое отражение в функции выноса, выбирается как его скорость ОГТ. С другой стороны, можно суммировать небольшой участок профиля, используя ряд постоянных скоростей. Затем эти суммы постоянных скоростей можно построить в виде панели, называемой панелью VS. Скорости суммирования, которые дают желательную сумму, можно затем выбрать из панели. [c.3]
Другая используемая обычно методика скоростного анализа основывается на расчете спектра скоростей. Идея состоит в отображении некоторой меры когерентности сигнала на графике зависимости от полного вертикального времени пробега. Принцип заключается в расчете когерентности сигнала на выборке ОСТ в малых временных окнах, которые следуют гиперболической траектории. Скорости суммирования интерпретируются по спектрам скоростей путем выбора скоростной функции, которая создает наибольшую когерентность на временах со значительными амплитудами отражений. [c.3]
В горизонтально-слоистой среде годограф отраженных волн не всегда являются гиперболическими. Одной из причин отклонения времени пробега от совершенной амплитуды является присутствие статических сдвигов, обусловленных приповерхностными изменениями скорости. Статика может сильно исказить гиперболу, если имеют место значительные изменения рельефа поверхности земли или при изменении Змс в горизонтальном направлении. Остаточная статика часто сохраняется в данных даже после ввода начальных поправок за оцененные изменения Змс и отметок превышения (т.е. за полевую статику - см. Раздел 3.6). Следовательно, перед суммированием необходимо рассчитать поправки за эту остаточную статику и применить к выборкам ОСТ. Оценка выполняется после предварительного ввода поправки за нормальное приращение с использованием региональной скоростной функции или информации, полученной из последовательности предварительных скоростных анализов по профилю. После коррекции остаточной статики скоростные анализы обычно повторяются с целью улучшения селекции волн по скорости для суммирования, различные аспекты коррекции остаточной статики рассмотрены в Разделах 3.4.и 3.5. [c.4]
Наконец, скорости, требующиеся для процессов суммирования и миграции, - это не одно и то же. Для данных, собранных параллельно направлению падения одной ОП, скорость суммирования - это скорость в среде над ОП, деленная на косинус угла падения, а скорость миграции - это собственно скорость в среде. Другими словами, скорость суммирования чувствительна к углу падения, а скорость миграции нечувствительна. В Разделе 4.5 вводится теоретический метод определения скоростей миграции. [c.4]
После того, как оценена скорость ОРТ, можно исправить времена пробега с целью устранения влияния выноса (рис.3.6). Затем трассы, исправленные за нормальное приращение, суммируются с целью получения суммарной трассы в положении данной ОСТ. [c.5]
В таблице 3.1 показаны поправки за нормальное приращение для двух различных величин используется реалистичная скоростная функция, т.е. скорость возрастает с увеличением глубины ОП. Из этой таблицы можно видеть, что нормальное приращение возрастает с выносом и уменьшается с глубиной. Кроме того, нормальное приращение уменьшается при увеличении скорости. [c.7]
При сопоставлении уравнений (3.1) и (3.5) можно видеть, что скорость, требуемая для поправки за нормальное приращение в горизонтально-слоистой среде, равна среднеквадратичной скорости, при условии, что выполнена аппроксимация короткой расстановкой. [c.8]
Азимут 0 - это угол между направлением структурного падения и направлением профиля (рис.3. 17). [c.12]
Это уравнение идентично уравнению (3.8) для, наклонного слоя в двумерном пространстве. Исключением является то, что уравнение (3.11) относится к кажущемуся наклону, а уравнение (3.8) - к истинному наклону. [c.12]
Углы определены на рис.3.21. Для одного наклонного слоя уравнение (3.13) сводится к уравнению (3.8). Для горизонтально-слоистого разреза уравнение (3.13) сводится к уравнению (3.4). Пока углы наклона являются незначительными, а расстановка -короткой, уравнение пробега можно аппроксимировать гиперболой [уравнение (3.5)], а скорость, требуемая для поправки за нормальное приращение, можно аппроксимировать функцией среднеквадратичной скорости [уравнение (3.4)]. [c.13]

Вернуться к основной статье