Внутренняя энергия

Но я прошу Вас не думать, что одно только обладание этой книгой позволит Вам стать состоятельным. Правдой является и то, что даже ее изучение еще не сулит Вам богатства. Вы должны не только работать с этой книгой, но и сделать ее частью себя. Лишь это приведет к освобождению Вашей внутренней энергии и поможет в достижении цели.  [c.10]


Я предвижу, что страна, первой перешедшая на новую, экологически чистую внутреннюю энергию, станет следующим мировым экономическим лидером.  [c.110]

В общем случае, чем длительнее эта Коррекция, тем энергичнее будет следующая за ней волна. Двойные Тройки чаще встречаются в качестве волн-b, чем в качестве волн-2. ПОЧЕМУ Если вторая волна Сложная (Нестандартная) Коррекция, третья, скорее всего, будет Растянутой. Внутренняя энергия такой растянутой окажет влияние на формирование волны 2. Как правило, эта сила "растягивает" Двойную Тройку в направлении следующей волны - третьей Растянутой, превращая ее из Двойной Тройки в Подвижную Коррекцию Двойная Тройка.  [c.234]

Откуда у Вас берутся силы, когда необходимо преодолеть личные невзгоды Существуют различные источники. Главный из них - внутренняя энергия. Тот, кто пребывает в постоянном напряжении, расходует свою энергию быстрее, чем люди уравновешенные. Минутная раздражительность неприятна, но не страшна. Но когда эти минуты часто повторяются, это уже тревожный сигнал. Существует ряд рекомендаций, помогающих снять нервное напряжение.  [c.22]


Среди множества психических явлений (мышление, память, способности, темперамент и т.д.) есть одно, стоящее обособленно и по значению все другие превосходящее — потребность. Эта особая сущностная сила человека, внутренняя энергия личности, как бы заряжающая ее для действий по обеспечению самосохранения и саморазвития, совсем недавно приобрела статус центрального психологического явления, поэтому ее понимание не всегда и не полно отвечает запросам практики.  [c.99]

Взрыв может произойти в результате утечки газа и образования горючей газовоздушной смеси. Взрыву (точнее, разрыву) подвержены также механизмы, обладающие значительной внутренней энергией, например котлы, компрессоры, насосы, паровые турбины, двигатели внутреннего сгорания.  [c.25]

Все переменные, характеризующие систему, в термодинамике принято разбивать на две группы — экстенсивные и интенсивные. Интенсивные величины (температура, давление, химические потенциалы) не изменяются при разделении системы непроницаемой перегородкой. Экстенсивные же величины (внутренняя энергия, энтропия, число молей) при таком разделении для каждой из получившихся подсистем уменьшаются во столько раз, во сколько объем подсистемы окажется меньше объема первоначальной системы.  [c.21]

Здесь dE — изменение внутренней энергии системы pdV — работа, совершаемая системой и связанная с изменением ее объема f  [c.22]

Таким образом, внутренняя энергия также является термодинамическим потенциалом и характеризует предельное значение работы термодинамической системы.  [c.23]

Рассмотрим, например, изолированную систему, состоящую из двух подсистем, объемы которых Vi, V и составы TVi, N2 фиксированы, а обмен энергией между ними может осуществляться только через теплопроводящую перегородку. Внутренняя энергия системы Е равна сумме энергий подсистем, как и ее энтропия  [c.26]

Здесь Р, У, Т — давление, объем и температура N молей газа, R — универсальная газовая постоянная, равная 8,314 10 7 эрг/град моль. Внутренняя энергия Е идеального газа зависит только от температуры. Она меняется, например, при подводе или отводе тепла. Производную dQ/dT называют теплоемкостью газа. Однако эта производная зависит от того, каким образом происходит нагрев или охлаждение газа. Если объем газа V остается постоянным, то теплоемкость обозначают как v, а если остается постоянным давление, то Ср. При постоянном объеме все подводимое тепло AQ идет только на повышение внутренней энергии, а при постоянном давлении изменение температуры в соответствии с уравнением состояния (1.26) вызывает изменение объема, и газ производит работу равную PAV. Ясно, что при том же  [c.27]


AQ изменение температуры, а значит, и внутренней энергии во втором случае окажется меньше, так что Ср > v. Разность двух этих теплоемкостей для одного моля газа постоянна, так как при постоянном объеме  [c.28]

Так что Ср = v - - R. Подчеркнем, что при выводе этого равенства мы использовали полную производную dE/dT, так как от р и V внутренняя энергия не зависит.  [c.28]

При смешении идеальных газов тепло не подводится и не совершается никакой работы, значит, температура смеси и внутренняя энергия не изменяются. Таким образом, внутренняя энергия смеси равна сумме внутренних энергий отдельных компонент  [c.29]

Так как параметры рабочего тела меняются периодически, то изменение его массы ДМ, внутренней энергии АЕ и энтропии AS за цикл равны нулю. Из этих условий следует, что расход вещества, поглощенного из смеси в первом полуцикле, равен д. Уравнения термодинамических балансов примут форму  [c.48]

Диффузионно-механический и термо- диффузионный циклы. Механическая работа может быть получена не только за счет передачи тепла от более горячего к более холодному резервуару, как это происходит в цикле тепловой машины, но и за счет передачи вещества от тела с большим к телу с меньшим химическим потенциалом. Рассмотрим систему, состоящую из двух источников, в одном из которых химический потенциал некоторого вещества равен //+, а в другом // (для определенности //+ > // ) и рабочего тела, параметры которого циклически изменяются. Как и ранее, запишем балансы вещества, энергии и энтропии, учтя, что в среднем за цикл внутренняя энергия, энтропия и количество молей N вещества для рабочего тела не изменяются.  [c.49]

Постановка задачи. Термодинамический процесс характеризуют два типа переменных — интенсивные (температура, давление, концентрация и пр.) и экстенсивные (объем, внутренняя энергия, число молей некоторого вещества в системе, энтропия и др.). При делении однородной системы на две подсистемы интенсивные переменные для каждой из них оказываются неизменными, а экстенсивные переменные уменьшаются во столько раз, во сколько обьем подсистемы меньше исходного суммарного объема.  [c.53]

Рабочее тело (тепловая машина), получая от источника тепло в количестве Q> производит работу А со средней мощностью р — А/т. Обозначим через Е и S соответственно внутреннюю энергию и энтропию рабочего тела те же обозначения с индексом 0 относятся к источнику. Закон теплопередачи обозначим через д(То,Т) и будем конкретизировать полученные результаты для закона  [c.71]

Зависимость внутренней энергии от энтропии и объема E(S, V) определяется уравнением состояния рабочего тела.  [c.71]

Из формулы (2.89) следует, что максимальная работа соответствует минимуму внутренней энергии рабочего тела в конце процесса  [c.72]

Продолжительность процесса задана. Рассмотрим ту же задачу при фиксированной продолжительности процесса г. Она отличается от рассмотренной выше тем, что температуры каждой подсистемы в конце процесса Тг- различны и прирост энтропии системы положителен. Нулю равны приращения внутренней энергии и энтропии рабочего тела. Формально задача примет вид  [c.87]

Здесь Tpi — температура рабочего тела при контакте с г -й подсистемой, условие (2.137) соответствует максимальному уменьшению внутренней энергии системы, условие (2.138) — равенству нулю прироста энтропии рабочего тела, а (2.139) — ограничению на продолжительность процесса.  [c.87]

Векторы интенсивных переменных подсистем каждого типа будем обозначать соответственно как zn,ze,zp. Составляющими этих векторов являются температуры, давления и химические потенциалы подсистем. Вектор экстенсивных переменных каждой г -й подсистемы характеризуется внутренней энергией Ег-, энтропией 5а- и количеством каждого из веществ Nij (j — l,...,m, г = 1,...,п). При наличии контакта между подсистемами возникают энергетические и материальные потоки qiv(zi, zv) и Qiv(zi, zv). Здесь индексы означают, что поток направлен от г -й подсистемы к г -й. При этом поток д векторный и содержит m составляющих — по числу веществ, содержащихся в системе. Функции gav и 9iv равны нулю при Zi = zv. В силу законов сохранения вещества и энергии  [c.91]

Так как внутренняя энергия каждой из подсистем зависит от i то приходим к требованию  [c.92]

Минимум внутренней энергии нужно искать при заданном начальном состоянии системы с учетом уравнений (2.155), (2.156), связей (2.153) для пассивных подсистем, ограничений, наложенных на объем подсистем,  [c.93]

Для любых законов тепло- и массопереноса в термодинамической системе, состоящей из резервуаров и рабочих тел с заданным начальным состоянием, максимальная полученная работа за время г, если внутренняя энергия системы уменьшается, или минимальная затраченная, если внутренняя энергия увеличивается, достигаются в процессе, для которого  [c.96]

Тепломеханические системы. Для тепломеханических систем, где интенсивной переменной является температура, а экстенсивными — объем, энтропия и внутренняя энергия, из сформулированной в предыдущем разделе теоремы следует, что оптимальные процессы в  [c.96]

Для резервуара энтропия, объем и внутренняя энергия связаны друг с другом как  [c.97]

Рассмотрим первоначально первую из них для контакта резервуара с рабочим телом. Индекс опускаем. Если энтропия рабочего тела S(r) в конце процесса задана, а объем V определен условием Р = PQ то внутренняя энергия рабочего тела Е(т) фиксирована и минимуму внутренней энергии системы соответствует минимум EQ. Мы приходим к постановке  [c.98]

Если энтропия S(r) не задана, то вместо задачи (2.174) имеем задачу о минимуме суммарной внутренней энергии системы, что в соответствии с (2.170) приводит к требованию  [c.99]

При контакте резервуара с пассивной подсистемой, температура которой является функцией внутренней энергии, как упоминалось выше, при любой функции контакта U(t), полученная работа равна нулю.  [c.100]

Для простоты будем предполагать объемы подсистем в момент г фиксированными, а Sa(r) заданными. Задача о минимуме внутренней энергии системы в момент г приводит к условиям (2.167), которые примут форму  [c.101]

Максимальная работав или минимальная работа Ад определяются как сумма приращений внутренней энергии подсистем и источника  [c.102]

Если в качестве управляющих переменных принять химические потенциалы подсистем / и функции контакта [7 -, то задача о минимальной затраченной работе, потребной для перевода системы из заданного начального состояния в заданное конечное состояние, оказывается такой же, как и для тепловой системы, в которой управлениями служили температуры подсистем. Решение такой задачи позволит оценить снизу минимальную затраченную работу. Оно для естественных законов массопереноса д состоит из трех участков мгновенного изменения вектора // химических потенциалов от //(0) до некоторого оптимального уровня // поддержания его на этом уровне на интервале (0, г) скачка в момент г до некоторого значения // (т). Значения // и ft (т) определяются ограничениями задачи и уравнениями состояния подсистем, связывающими внутреннюю энергию, энтропию и химический потенциал в момент г. При этом энтропия S(r) зависит от 5(0) и //.  [c.103]

В задаче о максимальной работе требуется достичь минимума внутренней энергии системы в момент г  [c.104]

Участники реинжиниринговой деятельности и их функции. Первое место занимает лидер проекта реинжиниринга — один из высших менеджеров фирмы, который возглавляет реинжиниринговую деятельность. Помимо организационных обязанностей, он отвечает за идеологическое обоснование проекта реинжиниринга, создание общего духа новаторства, энтузиазма и ответственности. Лидер должен обладать высокой внутренней энергией.  [c.252]

В психологическом отношении это наиболее развитая часть населения. Такие люди способны видеть все явления и события в комплексе, оценивать все их стороны. Они способны, если потребуется, повести за собой других, стать истинными лидерами. Точно так же ради интересов дела, ради достижения конечной цели они могут оставаться на вторых ролях, выполнять необходимую черновую работу. У них необычайно развито чувство завершенности любого начинания. Им присуши также уверенность в себе, внутренняя энергия, способность к самовыражению. Эти люди быстро постигают суть вещей, часто правильно определяют перспективы мирового развития. Теперь, когда вы изучили классификацию ВАЛС, вам надо усвоить, как применять ее для организации маркетинга и рекламы своей продукции. Если вы решили, что ваша продукция наиболее пригодна для какой-то из групп людей, вам придется даже при подборе символики в рекламе самым тщательным образом учитывать их предпочтения.  [c.222]

В каждый момент времени состояние равновесной термодинамической системы может быть охарактеризовано набором различных макроскопических величин, таких, как внутренняя энергия Е, объем У, энтропия 5, составы N (7Va- — количество молей г -го вещества, содержащееся в системе, г = 1,...,ш), температура Т, давление р, химические потенциалы //г-, г = 1,...,ш, и т.д. Ниже мы будем рассматривать системы электрически нейтральные, поэтому такая их характеристика, как электрический заряд, не вводится.  [c.21]

Вернемся теперь к случаю, когда состав системы может изменяться и условие закона сохранения энергии имеет форму (1.10). Перепишем это уравнение с заменой внутренней энергии Е на энергию Гиббса Ф. Получим  [c.24]

Открытая система. Термодинамические балансы устанавливают связь между потоками по каждому из веществ, энергии и энтропии, которыми система обменивается с окружением, а также возникновением этих величин в системе и скоростью изменения их количества. Все потоки далее мы будем суммировать, считая входящие потоки положительными, а выходящие — отрицательными. Разделим потоки на конвективные и диффузионные, отметив последние индексом d. В отличие от конвективного потока диффузионный зависит от различия между интенсивными переменными исследуемой системы в точке, куда он входит или откуда выходит и интенсивными переменными окружения. Кроме того, будем использовать следующие обозначения j — индекс потока, ej,Vj, — внутренняя энергия и обьем одного моля соответствующего потока, a PJ — его давление, hj = ej + PJVJ — мольная энтальпия, hdj — энтальпия в потоке, поступающем диффузионно, qj — j-й поток тепла, Na — мощность, производимая системой.  [c.33]

Выбор объема по формуле (2.93) приводит к тому, что часть работы получается за счет уменьшения внутренней энергии рабочего тела по отношению к начальному ее значению. Чтобы охарактериза-вать предельные возможности рассматриваемой системы, целесообразно принять  [c.73]